thalweg ou talweg |
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Syn. : creux barométrique
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Tourbillon absolu et thalwegs
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Les thalwegs apparaissent fréquemment dans la
circulation générale
à l'
échelle planétaire
, où ils accompagnent une onde de descente en latitude de l'
air
polaire vers les
zones
tempérées. On démontre en effet qu'à cette
échelle spatio-temporelle
, le
tourbillon absolu
de l'air, somme de son
tourbillon relatif
et du
paramètre de Coriolis
f
—
qui est le
tourbillon
associé au
mouvement d'entraînement
de la Terre, engendré par sa
rotation
autour de l'axe des pôles
—
, reste à peu près constant au cours du mouvement de l'air, du moins dans la
troposphère
moyenne (aux alentours de 500
hPa
) ; or, la valeur de
f
diminue sensiblement quand décroît la latitude : par suite, l'air froid
dépressionnaire
venu des latitudes polaires voit son tourbillon relatif augmenter à mesure qu'il pénètre dans les zones tempérées, ce qui signifie que les
lignes isohypses
, lors de son écoulement, augmentent leur courbure et développent un thalweg orienté du nord au sud pour l'hémisphère Nord, du sud au nord pour l'autre hémisphère. |
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Cependant, quand une
perturbation
commence à se dégager à l'
échelle synoptique
au sein de ce mouvement, le tourbillon absolu ne peut plus vraiment être considéré comme une
grandeur conservative
: en effet, les
cisaillements horizontaux
, dans le
régime
général dépressionnaire de
vents
d'ouest propre aux régions tempérées, prennent la forme de
cisaillements cycloniques
lorsqu'ils s'appliquent à l'air froid ; de ce fait, le tourbillon relatif augmente et, comme
f
est peu variable à l'échelle synoptique, le tourbillon absolu augmente aussi, de sorte que les axes des thalwegs, où l'intensité de ces
cisaillements
est maximale, sont liés aux "noyaux" de fort tourbillon absolu. Dans l'hémisphère Nord, alors, l'apport
—
ou
advection
—
de tourbillon absolu est positif à l'avant de tels axes, négatif à l'arrière (c'est le contraire dans l'hémisphère Sud) : en un point donné, en effet, l'
advection horizontale
d'une grandeur est égale à l'opposé du
produit scalaire
du
vent
par le
gradient
horizontal de cette grandeur. |
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Or, si une
parcelle
d'un
flux d'air
, de centre M, voit sa
trajectoire
passer à l'instant
t
par un point fixe A, on montre que la variation
U
de tourbillon absolu par unité de temps en A est, à cet instant, la somme de deux termes : l'advection de tourbillon absolu en ce point et la variation de tourbillon absolu par unité de temps au point mobile M, cette dernière quantité ayant par ailleurs pour expression approchée, à l'instant
t
, le produit de
f
par la
convergence
du vent en A. Il en résulte d'une part que le flux d'air traversant un thalweg est (en altitude) divergent à l'avant de l'axe de ce thalweg et convergent à l'arrière de cet axe, et d'autre part, que l'accroissement de la
divergence
—
ou de la convergence
—
est, pour une même répartition spatiale de
U
et du vent à l'instant
t
, d'autant plus marqué que se renforce davantage l'advection positive
—
ou négative
—
de tourbillon absolu, et donc le gradient de celui-ci. |
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Ces remarques suggèrent que la caractérisation et l'évolution des centres
dépressionnaires
gouvernant l'activité d'une perturbation tempérée, de même que la description des
champs de vent
correspondants, dépendent fortement de la disposition, de la forme et de la variation des noyaux de tourbillon absolu associés aux axes des thalwegs présents dans la zone atmosphérique perturbée. En outre, ces derniers apportent corrélativement des informations utiles pour l'
analyse objective
ou la
prévision
de la distribution et de l'évolution des
mouvements ascendants
et descendants au sein de la perturbation à l'échelle synoptique. |
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