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 thalweg ou talweg 

    Syn. : creux barométrique
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 Niveau d'explication :   

Tourbillon absolu et thalwegs

Les thalwegs apparaissent fréquemment dans la circulation générale à l' échelle planétaire , où ils accompagnent une onde de descente en latitude de l' air polaire vers les zones tempérées. On démontre en effet qu'à cette échelle spatio-temporelle , le tourbillon absolu de l'air, somme de son tourbillon relatif et du paramètre de Coriolis f — qui est le tourbillon associé au mouvement d'entraînement de la Terre, engendré par sa rotation autour de l'axe des pôles — , reste à peu près constant au cours du mouvement de l'air, du moins dans la troposphère moyenne (aux alentours de 500 hPa ) ; or, la valeur de f diminue sensiblement quand décroît la latitude : par suite, l'air froid dépressionnaire venu des latitudes polaires voit son tourbillon relatif augmenter à mesure qu'il pénètre dans les zones tempérées, ce qui signifie que les lignes isohypses , lors de son écoulement, augmentent leur courbure et développent un thalweg orienté du nord au sud pour l'hémisphère Nord, du sud au nord pour l'autre hémisphère.

Cependant, quand une perturbation commence à se dégager à l' échelle synoptique au sein de ce mouvement, le tourbillon absolu ne peut plus vraiment être considéré comme une grandeur conservative : en effet, les cisaillements horizontaux , dans le régime général dépressionnaire de vents d'ouest propre aux régions tempérées, prennent la forme de cisaillements cycloniques lorsqu'ils s'appliquent à l'air froid ; de ce fait, le tourbillon relatif augmente et, comme f est peu variable à l'échelle synoptique, le tourbillon absolu augmente aussi, de sorte que les axes des thalwegs, où l'intensité de ces cisaillements est maximale, sont liés aux "noyaux" de fort tourbillon absolu. Dans l'hémisphère Nord, alors, l'apport — ou advection — de tourbillon absolu est positif à l'avant de tels axes, négatif à l'arrière (c'est le contraire dans l'hémisphère Sud) : en un point donné, en effet, l' advection horizontale d'une grandeur est égale à l'opposé du produit scalaire du vent par le gradient horizontal de cette grandeur.

Or, si une parcelle d'un flux d'air , de centre M, voit sa trajectoire passer à l'instant t par un point fixe A, on montre que la variation U de tourbillon absolu par unité de temps en A est, à cet instant, la somme de deux termes : l'advection de tourbillon absolu en ce point et la variation de tourbillon absolu par unité de temps au point mobile M, cette dernière quantité ayant par ailleurs pour expression approchée, à l'instant t , le produit de f par la convergence du vent en A. Il en résulte d'une part que le flux d'air traversant un thalweg est (en altitude) divergent à l'avant de l'axe de ce thalweg et convergent à l'arrière de cet axe, et d'autre part, que l'accroissement de la divergence — ou de la convergence — est, pour une même répartition spatiale de U et du vent à l'instant t , d'autant plus marqué que se renforce davantage l'advection positive — ou négative — de tourbillon absolu, et donc le gradient de celui-ci.

Ces remarques suggèrent que la caractérisation et l'évolution des centres dépressionnaires gouvernant l'activité d'une perturbation tempérée, de même que la description des champs de vent correspondants, dépendent fortement de la disposition, de la forme et de la variation des noyaux de tourbillon absolu associés aux axes des thalwegs présents dans la zone atmosphérique perturbée. En outre, ces derniers apportent corrélativement des informations utiles pour l' analyse objective ou la prévision de la distribution et de l'évolution des mouvements ascendants et descendants au sein de la perturbation à l'échelle synoptique.




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